抛体运动

放物運動

I 力学／運動の表し方

一句话结论

抛体题的主线是“水平与竖直分开描述、用同一时间重新合成”；本节只建立运动学模型，受力原因留到运动定律。

抛体运动不需要新公式。在忽略空气阻力的模型中，水平坐标按匀速关系变化，竖直坐标按落体关系变化；两个方向共用同一个时间。

为什么是这样

选择水平和竖直坐标后，一个二维位置就由两个独立的坐标数值表示。忽略空气阻力时，水平方向用速度恒定的模型，竖直方向用加速度为重力加速度的模型。

分解并不是把物体拆成两个物体。两个分运动从同一时刻开始，所以求出飞行时间后，可以把它同时代入两个方向来定位。

水平方向匀速，位移就是速度乘时间；竖直方向匀加速，直接套用上一节的公式。两个方向共享同一个 t，这就是连接点——绝大多数抛体题的解法都是「先在一个方向求出 t，再代到另一个方向」。

平抛（水平投射）是 θ = 0 的特例：竖直初速为零，落地时间只由高度决定。斜抛（斜方投射）则把初速度分成 v₀cosθ 与 v₀sinθ 两份，前者一路不变，后者按匀加速变化。

有一个结论值得单独记住：全程加速度恒为 g、方向竖直向下，与速度方向无关。无论物体在上升、在最高点还是在下落，加速度都没变过。题目问「某时刻的加速度」时，答案永远是 g。

y = v 0 sin (θ) t - g t 2 2

适用条件

标准流程是画两栏：左栏写水平（v 恒定、a = 0），右栏写竖直（v₀y、a = −g）。然后看题目问什么，决定先算哪一栏。问「飞多远」几乎总是先在竖直栏求 t。

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本节还有 8 部分，以及配套的真题和小测验。